Текст книги "Физика движения. Альтернативная теоретическая механика, или Осознание знания. Книга в двух томах. Том I"

При этом все уже присоединённые элементы движутся в радиальном направлении с центробежным ускорением. И в этом нет ничего удивительного и противоестественного. Ведь абсолютно никого почему-то не удивляет, если это ускорение отнесено к элементам связующего тела. Но поскольку, как мы отмечали выше, чёткой физической границы между связующим телом и вращающимся телом не существует, то вопрос состоит вовсе не в реальности самого центробежного ускорения, как такового, что никто собственно и не подвергает сомнению в отношении связующего тела, а в всего лишь в том, что считать вращающимся телом, т.е. где провести границу между ним и связующим телом.

При исчезающе малой массе связующего тела по сравнению с массой вращающегося тела границей можно условно считать их видимое механическое сопряжение. Однако, где бы мы условно не провели эту границу, абсолютно все без исключения элементы вращающейся массы, расположенной вдоль радиального направления, в первом полуцикле на участке (АВ) ускоряются именно с центробежным ускорением уже безо всяких условностей. Причём это относится не только к вращательному движению, но и к любому останавливаемому телу.

Как это ни странно для классической физики, но до полной остановки тела любое тело в целом останавливается именно с прямым, хотя замедляющимся ускорением. Все символические математические минусы и стрелки векторов это всего лишь академическая условность. Отрицательных сил и ускорений в природе не существует, а это означает, что и сила, и ускорение есть величины скалярные. И пока мы это себе не уясним, мы никогда не решим дилемму о фиктивных силах инерции вообще и о центробежном ускорении в частности.

Замедляется только пассивное инерционное движение, и то условно, т.е. только относительно произвольно выбранной точки отсчёта. Активное же ускоренное движение всегда абсолютно. Оно зарождается во взаимодействии, в котором в движение преобразуется общее скалярное напряжение взаимодействия. При этом сам процесс рождения всегда положительный. Он никак не связан с механическим движением «роддома».

Процесс рождения это величина развивающаяся, но никак не связанная с конкретным направлением механического движения, т.е. это величина скалярная. Невозможно родиться в ту или иную сторону. И даже если говорить о направлении развития, то это вовсе не направление механического движения. В процессе развития, конечно же присутствуют элементы механического движения, но в нём оно осуществляется во всех возможных направлениях пространства.

Из этого следует, что даже если условно применить к ускорению понятие вектор, связывая его с механическим движением, то не остаётся ничего другого, как связывать его направление с условно выбранным направлением механического перемещения самого развивающего взаимодействия. В этом отношении центробежное ускорение не менее реально, чем центростремительное. При якобы инерционном по утверждению классической физики удалении тела от центра вращения, новые поэлементные взаимодействия происходят в направлении от центра вращения.

В середине цикла формирования равномерного вращательного движения, когда к телу присоединится последний элемент вращающегося тела, его активное радиальное удаление от центра вращения прекращается. При этом вектор скорости (Vа) займёт перпендикулярное положение к связующему телу, превратившись в вектор скорости (Vв) в точке (В). Однако поворот вектора скорости (Vа) происходит вовсе не за счёт центростремительного ускорения. Как следует из приведённых выше логических построений, на этом участке реально проявляется именно центробежное ускорение.

В дальнейшем под действием силы упругости связующего тела и собственного самого вращающегося тела, естественно начнётся радиальное движение тела и поворот вектора его линейной скорости в сторону центра вращения, но уже с центростремительным ускорением. При этом, поскольку во втором полуцикле центростремительное ускорение проявляется в попутном направлении с движением тела, то его скорость (Vc) будет увеличиваться и полностью восстановится до величины исходного вектора (Vа), но теперь уже вдоль касательной к точке (С). При этом среднее ускорение каждого цикла равно нулю.

Сумма абсолютных величин всех ускорений каждого цикла, т.е. величина академического центростремительного ускорения, которое и является обобщённой энергетической характеристикой равномерного вращательного движения, определяется точно так же, как и в классическом выводе. Ведь треугольники, а точнее фигуры (АСО) и (BDE), остаются подобными и в векторной диаграмме скоростей в нашей модели вращательного движения (см. Рис. 3.2.4). Непринципиальная разница состоит только в том, что в нашей векторной диаграмме в качестве (∆V) необходимо учитывать сумму абсолютных значений двух разнонаправленных векторов (∆V).

Единственное противоречие нашей векторной диаграммы с классической векторной геометрией состоит в том, что наш разностный вектор между векторами (Vв) и (Vа) на участке (АВ) в отличие от классического разностного вектора направлен во внешнюю сторону от центра вращения. При этом поворот вектора (Vа) в обеих версиях осуществляется по часовой стрелке, т.е. в сторону центра вращения, что с классической точки зрения свидетельствует исключительно только о центростремительном приращении линейной скорости.

Из нашего же разностного вектора следует, что на участке (АВ) проявляется центробежное ускорение. Однако это вовсе не значит, что правильной является именно классическая векторная геометрия вращательного движения. Дело в том, что классический разностный вектор не отражает реальный физический процесс поворота вектора линейной скорости во вращательном движении.

Из описанного выше механизма инерции поэлементной поддержки (гл. 1.2) следует, что физически поворот тела за счёт центробежного ускорения последовательно осуществляется, начиная с ближайших к связующему телу элементов вращающегося тела. Это означает, что хотя вращающееся тело и соответственно вектор его линейной скорости (Vа) вращаются по часовой стрелке, но момент центробежной силы инерции поэлементной поддержки приложен к задним элементам тела.

Из этого следует, что фактически по часовой стрелке вращается задняя часть тела относительно его передней части и соответственно тупой конец вектора его линейной скорости (Vа) относительно его стрелки. При этом разностный вектор естественно направлен во внешнюю сторону от центра вращения (см. отдельный фрагмент зелёного цвета на Рис. 3.2.4).

Образно говоря, за счёт центробежной силы происходит всем хорошо известный занос «автомобиля» с задним приводом, т.е. вращающегося тела в нашем случае. При этом передний конец тела лишь пассивно следует за поворотом его задних элементов, являясь пассивным центром вращения. Но как мы только что показали сам этот занос вовсе не пассивный, т.к. он и есть то самое механическое движение непрерывно перемещающихся в этом же направлении центробежных взаимодействий.

Классическая векторная геометрия принципиально не способна отразить физические процессы, происходящие при изменении положения вектора скорости тела, т.к. все тела в ней заменены материальной точкой центра масс тела. При этом совершенно естественно, что любые повороты в ней по умолчанию осуществляются относительно центра масс тела и соответственно относительно тупого конца вектора его скорости в сторону положения текущего вектора скорости.

Это и есть одно из объяснений классического направления ускорения равномерного вращательного движения. Однако вектор это всего лишь условное обозначение общепринятых, но весьма ограниченных классических представлений о развитии взаимодействий. Но, как показано выше, реальность такова, что её может отражать не только общепринятое в векторной геометрии вращение векторов относительно их тупого конца, но и их вращение относительно стрелки.

Что касается, направления на центр вращения классического центростремительного ускорения, да и вообще направление всякого ускорения, то кроме указанного выше недостатка классической векторной геометрии, это так же объясняется ограниченными классическими представлениями об общем для любого взаимодействия скалярном напряжении.

Классическая физика представляет это единое общее напряжение в виде двух абстрактных разнонаправленных векторов сил. Однако в главе (1.2.1) показано, что напряжение взаимодействия всегда есть величина скалярная. При этом за направление скалярных сил и ускорений субъективно принимается направление скорости ответного тела.

Нарастающее напряжение (давление) всегда развивается от центра взаимодействия, т.е. с противоположной стороны ускоряемого тела и разряжается к передней части тела. При этом начала стрелок векторов силы и ускорения располагают в центре взаимодействия (в центре наибольшего давления), а саму стрелку в сторону его разряжения. Но поскольку наибольшее давление находится в начале вектора, то реальная перегрузка всегда направлена против прямой силы и ускорения.

Это и есть вектор фиктивной силы инерции, стрелка которого указывает на максимальное давление (напряжение). При этом оказывается, что вектор перегрузки в классической физике всегда направлен против вектора ускорения и совпадает со стрелкой силы для ответного тела (для ускоряемого тела это фиктивная сила инерции). Однако это не более, чем академическая условность, которая в отсутствие правильных представлений о природе силы и ускорения, а так же о природе движения и преобразования напряжение-движение и в отсутствие гибкого их условного отображения, является скорее вредным чем полезным для физики.

Во вращательном движении центр наибольшего напряжения (давления) находится всегда с внешней стороны вращающегося тела, т.к. линейная скорость, которая и подвергается изменению во время вращения, всегда наибольшая с внешней наиболее удалённой от центра стороны вращающегося тела. Поэтому силу и ускорение во вращательном движении классическая физика всегда академически направляет к центру вращения, а перегрузка, т.е. инерция вращательного движения уже совсем не академически, а вполне реально ощущается снаружи.

При этом в первом полуцикле для каждого отдельного элемента тела, ускоряемого за счёт механизма инерции поэлементной поддержки в сторону от центра вращения, перегрузка направлена на центр. Но для всего тела в целом она ощущается и реально расположена (действует) с внешней стороны, т.к. в середине цикла, т.е. в верхней его точке она наибольшая. Во втором подуцикле перегрузка для отдельных элементов и всего тела в целом совпадает, и по прежнему расположена снаружи. При этом равновесие в поворотных точках цикла вы не почувствуете, т.к. оно на очень короткое время наступает только для каждого отдельно взятого элемента тела.

Подробнее механизм формирования вращательного движения со всеми поясняющими рисунками будет рассмотрен в главе (3.3).

***

Есть ещё и другие классические обоснования направленности на центр центростремительного ускорения, которые так же притянуты за уши. Так, авторы статьи в разделе «Классическая механика» (Mechanicshistori.ru Классическая механика) относительно направления вектора центростремительного ускорения говорят следующее: «…вектор ускорения антипараллелен вектору r, то есть, направлен к центру» (см. гл. 3.1).

Это довольно странный на наш взгляд вывод. Сама по себе антипараллельность вовсе не означает направленность на центр вращения. Всё зависит от радиус—вектора, с которым эта антипараллельность сравнивается. А, как показано выше (см. гл. 3.1), направление радиус-вектора не имеет физической основы. Это всего лишь закреплено в условном искусственном определении. Следовательно, и центростремительное ускорение направлено на центр вращения всего лишь по искусственному условно математическому определению.

Как видно, классические теоретики готовы на любые подлоги только для того чтобы обосновать свои заблуждения, которые иногда, неожиданно для самих фальсификаторов всё-таки приближаются к реальности, т.к. реальность скрыть не возможно. Её не видят только слепые, и не хотят видеть только упрямые.

***

Несколько по-иному подходит к определению ускорения вращательного движения Жуковский Н. Е. «Теоретическая механика» издание второе. ГОСУДАРСТВЕННОЕ ИЗДАНИЕ ТЕХНИКО-ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ЛИТЕРАТУРЫ МОСКВА-ЛЕНИНГРАД 1952 г. При определении полного ускорения криволинейного движения Жуковский Н. Е. пользуется понятием годографа. Он доказывает теорему о том, что скорость соответственной точки годографа линейной скорости есть не что иное, как полное ускорение материальной точки, движущейся по криволинейной траектории (см. фотокопии ниже стр. 41).

Жуковский даёт следующее определение годографа: «Годограф скорости есть кривая, проходящая через концы векторов, проведённых из начала, равных и параллельных скоростям движущейся точки». Физическая сущность годографа не противоречит этому определению, но оно и не раскрывает его физическую сущность, т.к. оно фактически отражает только частный случай графического построения годографа.

Годограф может быть размещён в любой произвольной точке пространства, а вектора образующих его скоростей могут быть развёрнуты относительно их фактического расположения на траектории движения на любой произвольный угол. При этом годограф не перестаёт быть годографом и в произвольной точке пространства с произвольным разворотом его векторов. Главное, чтобы для всех векторов был соблюдён одинаковый произвольный угол их переноса в произвольную точку пространства. Однако вектор линейной скорости соответственной точки такого развёрнутого на произвольный угол годографа, построенного в произвольной точке пространства, естественно не соответствует полному ускорению геометрически.

При помощи искусственных построений, о которых говорится в официальном определении годографа, в теореме о полном геометрическом равенстве, а также в теореме о проекции ускорения… годограф в принципе может быть построен и на векторах, перенесённых параллельно самим себе в начало системы координат. Однако о полном геометрическом равенстве скорости соответственной точки годографа и абсолютного ускорения точки на траектории можно говорить только в одном единственном случае – при наличии доказательства, что классическое определение годографа обеспечивает единственно возможное его расположение и угловую ориентацию по отношению к траектории движения.

Такого доказательства в рассматриваемых теоремах нет.

Следовательно, ни теорему о полном геометрическом равенстве скорости соответственной точки годографа полному ускорению точки, ни тем более, основанную на ней теорему о проекции ускорения… нельзя считать доказанными. Эти теоремы фактически доказывают только свои же искусственные построения и искусственную привязку годографа к реальной траектории в соответствии с его официальным определением, которое само по себе естественно не является доказательством полного геометрического равенства скорости соответственной точки годографа и полного ускорения точки.

Выше мы отмечали, что никакие теоремы о том, что такое годограф и как с его помощью определять ускорения любого движения не нужны, т.к. доказательства этих теорем намного более сложны и намного менее очевидны, чем то, что непосредственно вытекает из самого физического смысла годографа, т.е. то, что требуется доказать. Но как теперь выяснилось эти теоремы и их доказательства, к тому же, просто «притянуты за уши» и не соответствуют реальной действительности. Однако мы не отрицаем сам факт того, что именно годограф позволяет безо всяких противоречий и парадоксов определять ускорения любых движений. Но, как показано выше, и, как будет более подробно показано в главе (7.3), классическая физика в лице Жуковского умудрилась исказить и этот единственно правильный метод! Ё!

Жуковский рассматривает общий случай произвольного криволинейного движения, в котором даже, несмотря на ошибочность указанных теорем, полное ускорение движения при нулевой тангенциальной скорости трансформируется в центростремительное ускорение. Однако физическая сущность центростремительного ускорения, как и всех приведённых выше теорем, остаётся у него не раскрытой.

В конечном итоге ускорение равномерного вращательного движения по Жуковскому сводится к классическому варианту центростремительного ускорения со всеми его неразрешенными в классической физике противоречиями.

***

Во вращательном движении немало неразрешенных вопросов. Что такое и как образуется центробежная сила? Что такое и как образуется центростремительное ускорение в отсутствии движения к центру? Как происходит поворот вектора линейной скорости? Почему в случае фиктивного противодействия фиктивной центробежной силы инерции реальной силе упругости вращающееся тело, тем не менее, не приближается к центру вращения? И многие другие…

По-видимому, противоречивость основных понятий вращательного движения в академической науке вызвано тем, что движение материальных тел рассматривается как движение материальной точки в отрыве от реальных физических процессов, протекающих в реальных телах при их взаимодействии с учётом реальности сил инерции.

Наша точка зрения на примерный механизм преобразования прямолинейного движения во вращательное движение, которое является базовым элементом любого криволинейного движения, а так же на механизм возникновения центробежной силы пояснена ниже в главе 3.3. МЕХАНИЗМ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ДВИЖЕНИЯ ПО НАПРАВЛЕНИЮ.

3.3. Механизм преобразования движения по направлению

Для образования вращательного движения тело должно иметь инерцию прямолинейного движения. То есть необходимо разогнать покоящееся тело (В) до какой-то скорости прямолинейного движения (Vп), которая в дальнейшем в процессе преобразования прямолинейного движения во вращательное движение приобретет значение линейной скорости вращения (Vл). Движущееся прямолинейно тело соединим связующим телом с центром вращения. Пусть центр вращения зафиксирован в пространстве, чтобы не смешивать при рассмотрении вращательного движения непосредственно вращение и прямолинейное движение. В противном случае тело получит смешанное сложное движения вместе с центром вращения.

Рис. 3.3.1

На Рис. 3.3.1 условно изображены пять фаз процесса изменения направления движения тела (В) во вращательном движении: начало цикла преобразования, середина цикла преобразования, окончание цикла преобразования и по одной промежуточной фазе в каждом полуцикле преобразования движения. Фазы обозначены римскими цифрами (I, II, III, IV, V). Сплошной линией обозначены граничные круговые траектории с минимальным и максимальным растяжением связующего тела. Пунктирная линия обозначает среднюю круговую траекторию, которая и наблюдается в общей кинематике вращательного движения. Синие вектора это и есть средняя скорость вращательного движения, которая проявляется в общей кинематике вращательного движения.

В первой фазе происходит «захват» движущегося прямолинейно тела (В) со скоростью прямолинейного движения (Vп) связующим телом. В этот момент инерция движения тела максимальна, а сила реакции нерастянутого связующего тела минимальна. В фазах с первой по третью расстояния (А) и (С) увеличиваются (см. Рис. 3.3.1, 3.3.2), т.к. тело удаляется от центра будущего вращения. Поскольку тело имеет некоторую протяженность в направлении линейной скорости, то расстояния (А) и (С) от центра вращения до крайних точек тела расположенных на линии движения всегда разные (см. Рис. 3.3.2). Причем расстояние (С) всегда больше расстояния (А). Следовательно, передняя по ходу движения часть области сопряжения растягивается сильнее, чем задняя, что соответствует изгибу.

Таким образом, в связующем теле постепенно накапливается упругая деформация двух видов. Это растянутая деформация, образующаяся за счет общего удлинения связующего тела и изгибная деформация, образующаяся за счет разницы расстояний (А) и (С).

Растянутая деформация распределяется линейно по всей длине связующего тела. Изгибная деформация накапливается в основном непосредственно в области сопряжения тела со связующим телом, т.е. сосредотачивается преимущественно в некотором ограниченном объеме. Границы деформации условно обозначены на рисунке 3.3.2 разным цветом. В левой части области деформации (синий цвет) накапливается «малое» растяжение, в то время как, в правой части (бирюзовый цвет) – растяжение большое.

Рис. 3.3.2

Движение тела от центра вращения в радиальном направлении происходит в условиях нарастающего противодействия силы упругости, что приводит к общему замедлению линейного движения. Однако за счет увеличения угла изгиба (ψ) проекция линейной скорости на радиальное направление некоторое время увеличивается, что обеспечивает опережающий прирост силы инерции в радиальном направлении и соответственно ускоренное радиальное движение тела от центра вращения.

Последнее утверждение нуждается в дополнительных пояснениях, т.к. равномерное и прямолинейное движение, которое с точки зрения классической физики в некотором приближении осуществляется на начальном этапе образования вращательного движения, не может ассоциироваться с ускоренным перемещением ни в одном из направлений его проекций. Для пояснения нашей точки зрения необходимо вначале уточнить понятие силы.

Как известно, сила определяется произведением массы на ускорение. Причём массе в классической физике отводят роль некоего постоянного коэффициента при изменяющемся ускорении, т.к. неподвижная или движущаяся равномерно и прямолинейно масса не порождает никакой силы. В связи с этим одним из альтернативных взвешиванию методов измерения массы является определение массы через силу и ускорение. Однако поскольку сила является продуктом взаимодействия физических тел, то материальной основой силы является, прежде всего, все-таки материя, т.е. масса. Именно масса, т.е. вещество или материя является носителем свойства взаимодействия тел под названием преобразование напряжение-движение.

Сила характеризуется не только ускоренным линейным перемещением массы, но и статическим напряжением материальных тел, когда их масса в составе тел в целом остается неподвижной. С этой точки зрения силу можно академически охарактеризовать как изменение количества массы в замкнутой фиксированной области пространства. Математическое выражение для статической силы в таком академическом представлении ни чем принципиально не отличается от второго закона Ньютона:

F = m * a = m * V / t = V * m / t,

где V: скорость движения массы в направлении ограничения движения,

m / t: скорость прироста массы в ограниченной области взаимодействия, линейный размер которой изменяется со скоростью V.

Представленное преобразование второго закона Ньютона это не просто математическая абстракция. Это всего лишь вторая сторона медали под названием преобразование напряжение-движение. У этого свойства материи есть две стороны напряжение и движение. Поэтому оценка силы по изменению напряжения (m / t) нисколько не менее правомерна, чем оценка силы по изменению скорости (а_V = V / t). Соответственно правомерно ввести и величину, характеризующую изменения напряжения через массу (a_m = m / t). Как говорится, кому как больше нравится.

Это так же соответствует и двум фазам взаимодействия. В результате нарушения локализации тел в пространстве при пересечении их траекторий, движение тел сначала преобразуется в статическое напряжение в области взаимодействия, а затем по мере расходования их внешнего (прежнего) движения это напряжение преобразуется в новое движение тел. Поэтому оценка силы (напряжения) через скорость изменения локализации массы в пространстве (m / t) не менее правомерна, чем через ускорение движения.

Итак! После захвата вращающегося тела связующим телом фактически осуществляется прирост массы в радиальном направлении, что эквивалентно появлению статического напряжения. Это напряжение и преобразуется в ускоренное радиальное движение, характеризующееся центробежным ускорением, т.к. масса прирастает с внешней стороны радиуса с большей скоростью, чем на меньших радиусах. Это приводит к растягиванию связующего тело в радиальном направлении на величину (∆R) (см. Рис. 3.3.3).

Рис. 3.3.3

Более наглядно механизм перераспределения энергетических потоков при последовательной концентрации массы вращающегося тела во внешнем радиальном направлении можно пояснить, представив структуру вращающегося тела в виде совокупности элементарных масс, связанных между собой упругими связями. Таким образом, мы сможем наглядно проиллюстрировать механизм поэлементной инерционной поддержки, который снимет все вопросы относительно реальности сил инерции в принципе и центробежной силы вращательного движения в частности. Ведь элементы тела взаимодействуют между собой вполне реально.

В точке (А) центробежная и центростремительная сила, а также тангенциальные силы уравновешивают друг друга (см. Рис. 3.3.4). При этом какое-то время все элементы тела движутся по инерции. Первым теряет инерционное движение самый ближний к связующему телу элемент тела. Связующее тело тянет его к центру вращения, в то время как пять внешних элементов тела по инерции удаляются от центра во внешнюю сторону. При этом между первым и внешними элементами тела образуется общее центробежно-центростремительное напряжение. Внешняя стрелка этого напряжения и есть абстрактная классическая центробежная сила, а внутренняя его стрелка обозначает в классической физике абстрактную центростремительную силу.

Из этого следует, что центробежная сила между первым, уже присоединённым к связующему телу элементом тела и ещё не присоединёнными его элементами это вполне реальная обычная сила взаимодействия между реальными элементами тела. И приложена она уже не к связующему телу, а в первую очередь к уже присоединённому элементу самого тела. То есть эта внутренне-внешняя сила действует уже не только исключительно на связующее тело, как утверждает классическая физика, но и на само тело непосредственно.

Рис. 3.3.4

И хотя в первый момент времени обычная центробежная сила действует только на один единственный элемент тела из кошмарного количества миллионов его элементов, при дальнейшем последовательном присоединении к связующему телу новых элементов тела реальная центробежная сила последовательно охватывает всё вращающееся тело в целом. При этом вектор скорости инерционного движения ещё не присоединённых элементов тела последовательно уменьшается по абсолютной величине за счёт тангенциального ускорения и поворачивается в сторону центра вращения. Соответственно вектор фактической окружной скорости уже присоединённого тела поворачивается навстречу вектору инерционного движения, не присоединённого тела, т.е. во внешнюю сторону от центра вращения.

В середине цикла механизма формирования равномерного вращательного движения в точке (В) оба вектора сливаются в один вектор скорости уже полностью присоединённого тела. В этот момент центростремительная сила полностью уравновешивает центробежную силу. Уравновешиваются также и тангенциальные силы. При этом подобно точке (A) тело какое-то время вновь движется по инерции, а вектор его скорости направлен по касательной к окружности в точке (В). Естественно, что абсолютная величина вектора скорости тела в этот момент минимальная в цикле, т.к. часть запаса его первоначального движения, соответствующая точке (А), была израсходована на разворот вектора его скорости во внешнем радиальном направлении.

Таким образом, в результате последовательной концентрации массы вращающего тела во внешнем радиальном направлении, несмотря на уменьшающуюся при этом концентрацию массы в направлении ещё не присоединённых масс, последовательно осуществляется вполне реальное центробежное ускорение вращающегося тела вместе с присоединённым к нему связующим телом.

Как видно на рисунке, на начальном этапе угол между внешним радиальным направлением и линией центробежно-центростремительного напряжения некоторое время уменьшается. Это способствует концентрации массы во внешнем радиальном направлении, что не только компенсирует уменьшение первоначальной инерции движения тела и соответственно уменьшение влияния его уменьшающейся инерции на движение его уже присоединённых элементов во внешнем радиальном направлении, но и некоторое время обеспечивает рост центробежной силы и центробежного ускорения. Геометрически это выражается в увеличении проекции скорости движения тела на радиальное направление.

Из рисунка следует, что в общее вращение вектора фактической окружной скорости тела осуществляется в сторону центра вращения. На этом основании классическая физика утверждает, что поворот вектора линейной скорости происходит с центростремительным ускорением. Однако это не так. На рисунке так же видно, что относительно исходной окружности, проходящей через точку (А) вектор фактической скорости отклоняется во внешнюю сторону от центра вращения и лишь в точке (В) он вновь направлен по касательной, но уже к внешней окружности. Следовательно, как это ни странно для классической физики, в первом полуцикле механизма формирования вращательного движения поворот вектора скорости осуществляется с центробежным ускорением в противоположную от центра сторону. И в этом нет никаких парадоксов.

Из механизма инерции поэлементной поддержки следует, что физически центробежное ускорение и соответственно поворот тела последовательно осуществляется, начиная с ближайшего к связующему телу участка вращающегося тела, т.е. фактически с тупого конца вектора линейной скорости. При этом вектор линейной скорости, хотя и вращается по часовой стрелке, однако центром поворота вектора является его стрелка, а момент центробежной силы инерции поэлементной поддержки приложен к его тупому концу. Поэтому в первом полуцикле равномерного вращательного движения поворот тела осуществляется исключительно за счёт центробежного ускорения, но вращается при этом тупой конец вектора скорости, хотя и по часовой стрелке, но за счёт центробежного ускорения. То есть разностный вектор в этом случае направлен во внешнюю от центра вращения сторону. Более подробно это разъяснено в главе 3.2 (см. гл. 3.2, Рис. 3.2.4, отдельный фрагмент зелёного цвета).

Поскольку во втором полуцикле центростремительная сила, направленная вдоль линии общего, теперь уже центростремительно-центробежного напряжения, действует в попутном направлении с инерционным движением тела, то фактическая окружная скорость при этом за счёт тангенциального ускорения растёт. А так же растёт и центробежная сила, которая и останавливает этот центростремительный поворот в конце цикла вращательного движения в точке (А), которая одновременно является точкой начала нового цикла. Далее всё повторяется с начала, что и определяет циклический механизм формирования равномерного вращательного движения.